資料:187件
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2-2運動方程式の変形
- 運動方程式の変形 ラグランジュ方程式とニュートンの運動方程式の関係 ラグランジュ方程式の導出 さあ、前置きなしに始めよう。 ニュートンの運動方程式は と書ける。 ところで、力 F はポテンシャルエネルギー V を使って と書ける。 摩擦力などが働く場合
全体公開 2007/12/26- 閲覧(1,259)
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1-7３次元の波動
- ３次元の波動 普通と違う説明をするのは非常に不安ではある。 ３次元に拡張 ここまでは余計なことで頭を悩ませなくても済むように x 座標のみを考えた「１次元のシュレーディンガー方程式」を使ってきた。 しかし現実には３次元を考えないといけない。 もちろん電子
- 全体公開 2007/12/26
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1-12相対性原理の実践
- 相対性原理の実践 物理の革命とはこのことを言うのだ。 相対性原理 「相対性原理」とはあらゆる慣性系が同等であり、それぞれの系で同じ形の法則が成り立つことを要求するものである。 これからその要求を満たすような形式で法則を記述していくことを考えてみよう。 まず
- 全体公開 2007/12/26
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1-2見かけの力
- 見かけの力 ついでに相対論の準備も。 今回は、異なる座標を採用している人から見たときに、物体の運動がどのように表されるかを調べる事にしよう。 とは言っても、極座標のような面倒なものにはまだチャレンジしない。 それは第 2 部でごく簡単に紹介するつもりでいる。
- 全体公開 2007/12/26
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1-13シュレーディンガーの猫
- シュレーディンガーの猫 なぜ観測が意志と関係あるというのか？ 観測とは何だろう 量子力学によれば、測定値は確率によって決まるのだと言う。 この考えに何か不都合があるだろうか。 慣れてしまえば大して奇妙でもない。 測定するまでは幾つかの可能性が同時に存在し
- 全体公開 2007/12/26
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Ｇって何ですか
- Ｇって何ですか？ 読者からの質問に答えたものです。 質問 よく１Ｇとか言いますよね。 すごいＧがかかるとか、なんとなくわかりますが、あまりよくわかりません。 それと、これには加速度という名前がついていますよね。 加速度って１ｓあたりの速度ですよね。 普段使っ
- 全体公開 2007/12/24
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1-4作用・反作用の法則
- 作用・反作用の法則 「運動量を交換する現象」を私たちは「力」と呼んでいるに過ぎない。 ここまでで「力」の定義については話した。 しかし「力」というものは実際には存在しないものであって、運動量が変化する現象を見て「力が働いていると考えよう」と人間が勝手に決めた
- 全体公開 2007/12/24
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3-1物理法則の形式
- 物理法則の形式 変分原理のための前書き 物理学の法則は幾つかの形式に分類される。 一つは「微分形式」と呼ばれるものであり、ある瞬間の状態からスタートして微小な時間経過の後に状態がどのように変化するかを記述するやり方である。 あるいは、ある一点の状態から微
- 全体公開 2007/12/26
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3-3最小作用の原理
- 最小作用の原理 ラグランジアンって・・・。 変分原理 前回の話を分析してみよう。 我々は質点が転がり落ちる時間 t を最短にするようなコース f (x) を求めたかった。 その時間 t を と表した場合、t が最小になるための条件は という方程式が成り
- 全体公開 2007/12/26
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1-3静電場
- 静電場 「場の理論」はここから始まる。 電荷は電場から力を受ける 前の章では電荷と電荷の間に力が働くという説明をした。 しかし、遠く離れた物体とどうやって力を及ぼし合っているのであろうか？ 例えば前に出てきた式によれば、力は弱くなるものの、かなりの距離が離れ
- 全体公開 2007/12/26
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1-9４元速度
- ４元速度 こんなものが何かの役に立つのか？ ４元速度を定義する 人によって見方の変わる自分の時間を人に押し付けるのはやめて、相手の立場で時間を測ってやろうというのが固有時を使う思想である。 そこで、これまで使っていた「速度の定義」を少し見直してやろう。
- 全体公開 2007/12/26
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4-1波動とは何か
- 波動とは何か ちなみに「波動砲」を直訳すると「wave cannon」であり、 すっかり軽いイメージに落ちぶれてしまう。 もったいぶるのは好きではないので、今回のタイトルにいきなり結論を書いてしまおう。 物体の一部分を揺すってやると、それに繋がった別の部
- 全体公開 2007/12/26
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